Чтобы понять природу этого механизма разрушения, необходимо время релаксации %R сопоставить с временем, характеризующим элементарный акт разрушения. Последнее есть время ts, необходимое для продвижения микротрещины за одну флуктуацию начиная с момента приложения нагрузки. Оно равно K/vs (h — элементарный путь, на который продвигается микротрещина при однократной флуктуации, щ— стартовая скорость микротрещины). Если ts<tr, что наблюдается […]
ФИЗИКА И МЕХАНИКА ПОЛИМЕРОВ
Область нехрупкого разрушения полимеров
Для большинства неориентированных полимеров (пластмасс, эластомеров) температура хрупкости лежит ниже 0° С (рис. 11.12). Выше Гхр полимер находится в твердом состоянии вплоть до температуры стеклования 7С, но разрушение полимера в этой области имеет квазихрупкий характер в связи с проявлением релаксационных процессов. Разрушение твердых полимеров в нехрупком состоянии связано с тем, что релаксационные процессы и соответствующие […]
ВЗАИМОСВЯЗЬ ТЕРМОДИНАМИЧЕСКОГО И КИНЕТИЧЕСКОГО ПОДХОДОВ И ДИАГРАММА МЕХАНИЗМОВ РАЗРУШЕНИЯ ПОЛИМЕРА
Произведем расчет безопасного напряжения ао по формуле (11.43) и сравним с пороговым напряжением ао по Гриффиту. Учитывая малое значение механических потерь 6Q3 по сравнению со свободной поверхностной энергией полимера а, положим для оценок а0*^а. Для полиметил метакрилата (ПММА) наиболее надежные измерения свободной поверхностной энергии дают а = = 3,9* Ю"2 Дж/м2. Для органических полимеров значение […]
БЕЗОПАСНОЕ НАПРЯЖЕНИЕ ПРИ ТЕРЛЮФЛУКТУАЦИОННОМ МЕХАНИЗМЕ РАЗРУШЕНИЯ
Термофлуктуационный механизм разрушения реализуется при заданной температуре Т =const в интервале напряжений (оо, стк), где по — безопасное, а ак — критическое напряжение, которое рассчитывается по формуле (11.33). Однако эту формулу можно упростить, учитывая, что /0»л. Тогда согласно (11.19) р(/о) — ^1,12]/" /о/'(2Х) и формула (11.33) упрощается: 0К=1,26 (ипУЩ, (11.39) где U — энергия активации […]
Кинетика трещины при атермическом разрушении
Эти потери рассмотрены Моттом и Бвйтесоном, а расчет долговечности при атермическом разрушении приведен в [5]. Стартовая скорость трещины vs в атермических условиях разрушения 11/2 ‘) (11.37) I + ; ]/2(! где vo — скорость поперечных упругих воли в твердом теле; и — коэффициент Пуассона. Как видно, при а^ок стартовая скорость микротрещины возрастает от нуля, стремясь […]
Атермический механизм разрушения
Атермический механизм разрушения наблюдается тогда, когда тепловые флуктуации не играют роли и процесс разрыва определяется только напряженным состоянием материала (низкие температуры или большие скорости нагружения, когда скорость распространения трещины определяется упругими свойствами твердого тела и запасом упругой энергии в нем). При очень низких температурах вблизи ОК тепловое движение практически отсутствует (область / на рис. 11.4). […]
Критическое напряжение как верхняя граница уравнения долговечности
Уравнение долговечности (11.32) на рис. 11.5 представлено сплошной кривой, линейный участок которой АВ приближенно выражается более простым уравнением (11.28), где С в соответствий с формулой (11.25) является сложной величиной, зависящей от длины начальной микротрещины /0, частоты колебаний атомов ve, температуры, напряжения и молекулярных констант оз и л. Из-за слабой по сравнению с экспонентой зависимости от […]
Физический смысл постоянных в уравнении долговечности
Рассмотрим теперь значения постоянных vo и q в формуле (11.30). Для полимеров (карбоцепных) vo — это частота колебаний атомов углерода в связи С—С, так как именно эта связь разрывается при флуктуациях. Частота валентных колебаний связей С—С в полимерах определена из инфракрасных спектров, а также спектров комбинационного рассеяния. Частота колебаний атомов углерода в полимерах характеризуется волновым […]
Математическая теория трещин при хрупком разрушении
При чисто хрупком разрушении, согласно механике трещин [11.2; 11.5; 11.13], локальные напряжения в вершине пропорциональны корню квадратному из длины трещины. Для определения напряжения в вершине микротрещины а* воспользуемся результатами механики хрупкого разрушения. При рассмотрении идеально упругого образца с поперечным боковым разрезом длины I (при отсутствии внешнего растягивающего напряжения оба берега разреза ‘совпадают, т. е. разрез […]
Теория движения трещины в напряженном образце
Проследим за движением малого участка периметра микротрещины длиной Яя (или фронта). При каждой достаточно большой флуктуации происходит разрыв одной или нескольких цепей и участок периметра микротрещины внедряется на глубину, равную Я. В модели трещины в нагруженном состоянии разрыву связей соответствует переход атомов С-—С или других атомов, образующих химические связи, из одного потенциального минимума в другой […]