У поздовжньому напрямку поличка стиснена нормальними напруженнями, розподіленими у перерізі рівномірно (рис. 5.10, а). Дотичні напру­ження незначні, ними нехтуємо. Поясними з'єд­наннями поличка приєднана до стінки. Врахо­вуючи невелику жорсткість стінки на згин по­рівняно з поличкою, вважаємо їх з'єднання шарнірним.

Таким чином, розрахунковою схемою звису полички є пластинка шириною bet та товщиною tf, шарнірно закріплена вздовж довгої сторони й завантажена поздовжнім рівномірно розподіленим навантаженням (рис. 5.10, б).

Втрата стійкості починається з вільного неза - кріпленого краю пластини. За теорією пружності критичні напруження для прямокутної пластини становлять

К-гі2 ■ D

(5.51)

Lt

'ef" «■/

Де к — коефіцієнт, що враховує спосіб за­кріплення та характер завантаження пластини; Е■ t}

— циліндрична жорсткість плас­

Тини.

Підставивши значення D, отримаємо

Ч2

К- тс • Е ( tf,2

Г (5-52)

Прийнявши оСІ. = Ry (в цьому випадку повністю використовується міцність матеріалу) і підставив­ши л та v = 0,3 (коефіцієнт Пуассона для сталі), після перетворення отримаємо

К • 3,142 12(1 - 0,32)

При даній формі пластинк. і ( — >

Ое[

Закріплення та навантаження значення коефіці­єнта к дорівнює 0,46. Остаточно R,.

= 0,42

(5.54)

Ье f

Або у формі, близькій до запису норм:

(5.55)

Ч Ry

Враховуючи нерівності полички та деяку нерів­номірність розподілу напружень, у нормах умову стійкості стисненої полички записують з деяким запасом:

Bet

(5.56)

T