Смешанный сдвиг осуществлялся способом, описанным Ривли - ным и Саундерсом. Образец растягивался в одном направлении та­ким образом, что в перпендикулярном направлении в плоскости пластинки сохранялся размер, составляющий 0,915 от первоначаль­ного, т. е. Л2=0,915, а изменялось (меньший размер нельзя было

Получить из-за конструкции установки). Этот размер Х2 выдержи-

ался в процессе опыта заданным в пределах =4=0,5%.

Так как Xi = ^, Л2=0,915, Л3=Л_1/0,915, то соответствующие равнения для смешанного сдвкга таковы:

а = 0(^2 — X—2/0,9152), (4.61)

а = А(Х—-X“V0,9152), (4.62)

е а — нормальное напряжение растяжения вдоль оси 1 (ог1=а). 11.6. Сравнение с экспериментальными данными На рис. 4.20 приведены экспериментальные данные по трем ти - м деформации: двухосному растяжению (симметричному), чис - '‘у и смешанному сдвигу. Данные изображены в обобщенных ко- инатах a, D (Л), где а—нормальное напряжение вдоль оси глав­растяжения, a D(X) —обобщенные деформации, указанные в

подписи к рисунку. Обобщенные деформации для кривых 1, 2,/3 со­ответствуют уравнениям (4.57), (4.59) и (4.61), а для кривых 4, 5, 6 — уравнениям (4.58), (4.60) и (4.62). В этих обобщенных координатах экспериментальные данные должны укладываться на единую прямую. Из рис. 4.20 видно, что экспериментальное точки хорошо ложатся на единую прямую в тех обобщенных координатах, которые соответствуют высокоэластическому потенциалу Бартене­ва— Хазановича и несколько отклоняются от прямых в обобщен­ных координатах, соответствующих высокоэластическому потенци­алу классической теории высокоэластичности. Из наклона прямых

б, МН! мг

Рис. 4.20. Экспериментальные данные по трем видам напряженного состояния элас­томера СКН-40 при 20° С, представленные в обобщенных координатах:

1 — соответствует симметричному двухосному растяжению при £>(А) =А2—А~4; 2 — чистому

сдвигу при £)(А) = А2—А-2; 3 — смешанному сдвигу

при D{%) —X2—Л.—2/0,9152; 4 — симметричному

двухосному растяжению при Z)(A) =А—А—2; 5 — чистому сдвигу при D(А)—А—А,— 1; 6 — смешан-

/ 2 J Л (Л) ному сдвигу при D(K) =А—А-1/0,915

были определены постоянные G и А для всех указанных видов на­пряженного состояния. Константа А имеет при различных видах напряженного состояния одно и то же значение. Константа G для различных видов напряженного состояния имеет различную вели­чину.

Из анализа экспериментальных данных следует, что деформа­ционное поведение наполненных резин при различных видах на­пряженного состояния более точно описывается высокоэластиче­ским потенциалом (4.52), учитывающим механическое поле напря­жений в нагруженном полимере и роль межмолекулярных сил в передаче напряжений в объеме полимера.

Недавно Черных [4.5] предложил новый двухпараметрический высокоэластический потенциал, являющийся обобщением потенци­ала Бартенева — Хазановича. Потенциал Черных, как показывает сравнение с экспериментом, является лучшим из предложенных двухпараметрических уравнений для различных видов напряжен­но-деформированного состояния (в пределах 100—200% деформа­ции).