6.5.1. Коэффициент полезного действия

поверхность с нулевой скоростью, то все подведенное тепло будет истрачено •! испарение электронов. В действительности испаренные электроны покила-[16] поверхность эмиттера с некоторой кинетической энергией. Предположим I минуту, что кинетическая энергия электронов равна нулю (что не соответств' действительности), тогда подведенное к генератору тепло Рів = /ф£, а максимал» ная выходная мощность будет равна J0 (ф£- фс) Отсюда следует, что эффект» ность преобразования (коэффициент полезного действия)

ц = = Jo($E - Фс) Фс

^!п Л)Фк Фт

Для рассматриваемого примера

Мы пока ничего не говорили о температуре электродов, хотя именно этот раметр определяет предельную эффективность устройства (по Карно). Неявн предположение состояло в том, что ТЕ » Та в противном случае нельзя б бы пренебрегать током эмиссии коллектора по сравнению с током эмиттерг В реальном генераторе источник тепла в дополнение к энергии, затрачен на испарение электронов, должен компенсировать многочисленные потери. ’ потери обусловлены

1) тепловым излучением;

2) избыточной энергией эмитированных электронов;

3) теплопроводностью;

4) сопротивлением подводящих проводов,

а в случае плазменных диодов еще и

5) конвекционным теплообменом;

6) потерями на ионизацию;

7) внутренним сопротивлением (падением напряжения в плазме).

6.5.2. Радиационные потери

Механизм наиболее серьезных потерь связан с потерями за с

излучения горячего эмиттера.