Определим напряжения в пластине без теплоотдачи при ква- зистационарном температурном поле, которое описывается сле­дующим уравнением [100]:

Результаты упругого решения, безусловно, не выражают точ­ных количественных зависимостей напряжений от распределения температур при сварке, однако дают важные представления о ка­чественной картине их распределения. Кроме того, упругое ре­шение в дальнейшем может быть использовано для отыскания упруго-пластического решения задачи и определения зоны пла­стических деформаций и величины усадочного усилия при сварке. По результатам, представленным на рис. 14, интересно отметить, что напряжение ох заметно меньше величины а ТЕ, в особенности

U/>X

при малых значениях безразмерного расстояния, где оно

в jf5—2 раза отличается от напряжений в жестко закрепленном стержне. Это снижение указывает на упругую податливость окру­жающего металла. Напряжения ох в поперечном сечении (рис. 14, (5) также отличаются от эпюры напряжений —а ТЕ, которые воз­никли бы в неподвижно закрепленных волокнах металла.

Еще большее отклонение величины продольных напряжений ох от —а ТЕ наблюдается при нагреве кромки полубесконечной пла-

Рис. 14. Напряжения в упругой пластинє при квазистационарном тем­пературном поле от дви­жущегося линейного ис­точника тепла:

а — по оси движения ис­точника у = 0; ох — про­дольные напряжения в бес­конечной пластине; —по­перечные напряжения в бес­конечной пластине; о». —

лкр

продольные напряжения в полубесконечной пластине при движении источника по краю; — а ТЕ — напряже­ния, пропорциональные тем­пературе при у = 0; б — в поперечном сечении беско - v х

нечной пластины при —

2 а

ния, пропорциональные температуре Т, возникающие при жестком закреплении нагретого металла

СТИНЫ подвижным линейным источником. Для определения на­пряжений ох по краю пластины [1] достаточно разрезать бесконеч­ную пластину на две части по оси и снять напряжения оу. Снятие напряжений оу по краю пластины путем приложения противо­положных по знаку сил дает величину, равную разности напря­жений ох и Оу в формулах (27) и (28) [110]:

Сравнение напряжений ox и —а ТЕ по краю полубесконеч­ной пластины (см. рис. 14, а) убеждает з том, что значительная часть температурной деформации aТ снимается за счет податли-

вости менее нагретого окружающего металла. При х = 0 ах яв­ляется конечной величиной, в то время как —а ТЕ оо.

Температурные напряжения при известном распределении тем­ператур удается определить, как правило, в простейших случаях. Например, определение напряжений в пластине при нагреве ее подвижным линейным источником тепла с учетом теплоотдачи встречает серьезные трудности. В таких случаях целесообразно прибегать к приближенному определению температурных напря­жений при помощи метода, изложенного в п. 11, и цифровых вы­числительных машин (ЦВМ); температурные напряжения в пла­стине могут быть вычислены при любом заданном распределении температуры.