Плазмотрон исследован в диапазоне силы тока 0,7...2,5 кА. На рис. 3.41 приведена зависимость напряжения от силы тока при по­стоянном расходе воздуха 1 г/с.

На рис. 3.42 приведено распределение температур торможения воздуха в сечении, отстоящем на 40 мм от среза сопла, при различ­ной силе тока. Значения температур в каждой точке определялись с помощью энтальпиемера. Хотя общее распределение температур весьма неравномерно, в районе оси на диаметре 20 мм неоднородность Т не превышает 10 %. Эта область может использоваться для исследования процессов теплообмена и деструкции теплозащитных материалов при высоких температурах.

На рис. 3.43 приведено распределение потенциала по длине кана­ла, которое < получено путем измерений напряжения между секциями, а также с помощью зонда.

Ввиду подвода энергии по длине сверхзвуковой части канала число М на выходе не соответствует чисто геометрическому отношению площадей выходного сечения сопла и критического сечения. Числа М в потоке определялись по отношению статического давления в баро-

и, в

80

Рис: 3.42. Распределение температуры

торможения по радиусу потока на вы­ходе из сопла плазмотрона с дугой в сверхзвуковом канале при G = 1 г/с:

1 - / = 2250 А; 2 - / = 1200 А; 3 —
/ = 750 А

и

д

Рис. 3.44. Зависи­

мость числа М потока от силы тока разряда при расходе воздуха

1 г/с

камере, куда происходило истечение, к давлению, измеренному на­садком в потоке. Распределение расчетных чисел М приведено на рис. 3.44.