Свободный поток капельных жидкостей
Согласно изложенному на стр - 86, свободный поток наблюдается тогда, когда движение в жидкости вызывается де внешними причинами, как например, мешалкой и т. п., а лишь внутренней причиной, которая названа подъемной силой, возникающей вследствие теплового расширения. Теплоотдача при свободном движении в жидкостях до сих пор исследована очень мало.
Теория теплоотдачи при свободном потоке в жидкостях создана В. Нуссельтом [120]. Он, как всегда, при выводе своих формул применяет теорию теплового подобия и при этом исходит из дифференциальных уравнений движения и теплопроводности •вязких, имеющих внутреннее трение (реальных) жидкостей,- Формула упрощается, если в дифференциальных уравнениях пренебречь членом, содержащим ускорение. Это возможно в том случае, если движение происходит так медленно, а вязкость жид* кости так велика, что затрата энергии на ускорение частиц прак* тичееки исчезающе мала по сравнению с затратой энергии, иду-« щей на преодоление внутреннего трения. До некоторой степени это наблюдается в свободном потоке жидкостей или газов. Вы* вод формулы из дифференциальных уравнений осуществляется так же, как это подробно описано выше для случая теплоотдачи в трубе. Различие состоит лишь в том, что при вынужденном по[121] токе необходимо было пренебречь в дифференциальных^ урав* нениях членом, содержащим подъемную силу, в то время как в данном случае он играет решающую роль. Для коэффициен? а теплоотдачи в случае тела, охлаждающегося или нагревающегося в неподвижной жидкости, Нуссельт дает следующую формулу:
А = _^ЈЈ - . f ( d3 • Тер • Сср • гст • М ктл/мг. час. оС> (359)
D “iQcp • ХСр /
В этой формуле:
D — определяющий размер, например диаметр, м сср — удельная теплоемкость единицы веса при средней температуре между поверхностью и жидкостью, ккал/кг°С;
ТсР — удельный вес при средней температуре, кг/м3-,
Ы — разность между температурами поверхности и жидкости, °С;
7] ср—вязкость при средней температуре, кг ■ сек/м2-,
Хср —коэффициент теплопроводности ори средней температуре, ккал/м - час • °С;
Гст —'коэффициент объемного расширения жидкости. при температуре стенки; определяется из уравнения (214а).
Так как для уравнения (359) еще нет надежного экспериментального .подтверждения, то его необходимо рассматривать прежде всего лишь как приближенную формулу ввиду тех допущений, которые были сделаны при его выводе.
Его применение уже описано на стр. 95. Если, например, как это справедливо для больших диаметров, а не зависит от диаметра, то функция / представляется ни чем иным, как кубическим корнем, потому что лишь тогда выпадает из выражения величина диаметра й. Тогда уравнение (359) преобразуется следующим образом:
^ /” > 12 _ . ^ - ш ДЛ
А = С1/ ————————-------- ккал/м2 • час • °С. (360)
Здесь С — постоянный коэффициент, который раз и навсегда можно определить опытным путем.
По Нуссельту применение уравнения (359) к воде для а дает значение нескольких сот ккал/м1» час>°С, что совладает с порядком величин, получаемых из опыта.
Так как в случае очень малого диаметра а изменяется обратно пропорционально й (см. стр. 133), то для очень малых диаметров, например 0,1 мм и меньше, функция / не должна зави[122] сеть от й это возможно лишь вследствие того, что при малых диаметрах й функция имеет нулевую степень. Сообразно с этим из уравнения (359) в случае очень малых диаметров получаем коэффициент теплоотдачи
(361)
Это уравнение в отношении влияния диаметра совпадает с уравнением (230) на стр. 133. Следовательно, коэффициент С был бы приблизительно равен единице[123]. Кроме рассмотренных случаев, для малых и больших диаметров существует также случай, когда величина диаметра оказывает промежуточное влияние. Для этого случая Нуссельт берет в уравнении (359) функцию % под корнем четвертой степени.
Опытные значения коэффициентов теплоотдачи в случае тел, свободно охлаждающихся или нагревающихся в воде в зависимости от условий, существующих для развития свободного потока, получены в пределах от 200 до 1000. Эти коэффициенты, теплоотдачи лежат выше, чем они получались бы при ламинарном потоке воды оз трубах. По уравнению (301) этот коэффи-
. 5,15-х
Циент теплоотдачи определяется как амин = —:-------------- , что дало
Й
Бы для трубы диам. 20 мм и температуры воды 50° С коэффициент теплоотдачи _а = 140. При диам. 40 мм коэффициент теп-; лоотдачи был бы равен лишь 70. Неожиданно малое значение! коэффициента теплоотдачи в случае медленно движущейся воды, получилось также и в опытах Рейера. Рейер нашел, что температура стенки трубы, по которой медленно движется вода и которая омывается поперечным потоком горячего воздуха, была очень различной по периметру и на стороне, обращенной к воздушному потоку, была выше, чем на противоположной стороне. Кроме того, температура стенки при коэффициенте теплоотдачи от горячего воздуха к трубе около 50 ккал/м2• часС и разности температур воздух — стенка трубы в 128°С в среднем' ^была примерно на 38° С выше температуры воды. Можно считать, что коэффициенты теплоотдачи с внешней и внутренней сторон обратно пропорциональны соответствующим разностям температур. В этом случае коэффициент теплоотдачи на внутренней стороне трубы в итоге был бы равен 170 ккал/м2 • час • °С. Этот факт необходимо отметить особенно, так как на практике при расчетах теплообмена от воды, протекающей по трубам, обычно задаются значениями коэффициента теллоотдачи. порядка 1000 и более.
Обобщая приведенные выше соображения, можно сказать, что коэффициент теплоотдачи при свободном потоке во много раз больше коэффициента теплоотдачи при вынужденном ламинарном потоке (без подъемной силы), который определяется по формуле Нуссельта (уравнение (301)]. Как легко видеть, причина в том, что со свободным потоком всегда связывалась более значительная теплоотдача конвекцией, так как свободный поток возникает там, где на теплопередающую поверхность поступает жидкость иной температуры, чем температура окружающей среды. В результате возникает подъемная сила, вследствие чегр на теплопередающую поверхность поступают новые частички из окружающей среды с иной температурой. Из всего этого необходимо сделать вывод, что к свободному потоку, который почти всегда характеризуется присутствием подъемной силы, ни в коем случае не могут быть применимы законы теплоотдачи для ламинарного потока, если даже поток, как таковой, ламинарен.
Дальнейшим результатом является то, что коэффициент теп
Лоотдачи при чисто ламинарном потоке может быть даже значительно большим, чем он получается из уравнения (301), если на вынужденный ламинарный поток накладывается свободный Ламинарный конвективный. поток. Практически необходимо учесть, что по уравнению (301) получают минимальные значения коэффициентов теплоотдачи, которые часто превышаются. Какого значения этот свободный конвективный поток может достичь в случае труб малого диаметра, можно выяснить, например, из опытов Рейера, в которых горизонтально расположенную трубу диаметром около 10 мм обдували в поперечном направлении горячим воздушным потоком. При этом температура внешней стенки трубы значительно отличалась от соответствующей температуры при вертикальном расположении трубы, когда конвективные токи не могли возникнуть (подробнее см. на СТр. 179).
От свободного потока необходимо отличать поток, возникающий при кипении воды; этот процесс одновременно связан с теплотой парообразования, так что при очень сильном кипении расчет необходимо вести с коэффициентом теплоотдачи, примерно в десятки раз превышающим коэффициент теплоотдачи в случае свободного потока некипящей жидкости при не очень высоких температурах. Для кипящей воды, смотря по интенсивности кипения и учитывая возможности развития потока, расчет ведут со значениями коэффициентов теплоотдачи порядка 4000 6000 ккал/м2 • час • °С.