Приточные струи, подаваемые в вентилируемое помещение, в по­давляющем большинстве случаев бывают стеснены плоскостями ограж­дений помещения.

Развитие стесненных струй значительно отличается от развития свободных.

На рис. IX. 18 представлена схема струи, истекающей в тупик. В по­мещении образуется прямой поток воздуха, создаваемый истечением из насадка, и обратный поток, направленный навстречу прямому. В начале, пока площадь поперечного сечения струи Fc? p мала по сравнению с пло­щадью поперечного сечения помещения Fn, струя развивается как сво­бодная. Начиная с сечения, где FcТр=(0,2—0,25)-Fn (его называют пер­вым критическим сечением), струя начинает вести себя отлично от сво­бодной: замедляется прирост площади поперечного сечения струи и рас­ход воздуха в ней, уменьшается количество движения. После того как площадь поперечного сечения струи достигнет 40—42% площади по­перечного сечения помещения (второе критическое сечение), струя на­чинает угасать: резко уменьшается количество движения, начинают уменьшаться расход воздуха в струе, поперечное сечение и осевая tKo - рость.

В стесненных струях распределение скоростей в различных попереч­ных сечениях не подобно, а отношение средней скорости к осевой не яв­ляется постоянным.

Обратный поток воздуха в помещении, образованный действием стесненной струи, занимает ту часть поперечного сечения помещения, которая не занята прямым потоком (струей).

В. А. Бахарев и В. Н. Трояновский на основании проведенных ими исследований и обобщений опытов многих авторов предложили безраз­мерные зависимости для стесненных струй.

В инженерных расчетах струю можно рассматривать как свобод­ную на расстоянии

Наибольшая длина, на которую может распространиться стеснеч - ная струя, зависит только от площади поперечного сечения помещения и определяется уравнением

*макс= (5... 6) Wn. **

Дальнобойность стесненной струи не может быть увеличена путем изменения параметров истечения, так как за пределами *макс струя рас­падается.