Практическое определение интенсивностей /о, 1, входящих в (3.62), согласно рис. 3.25, не представляется возможным, поскольку датчик интенсивности (или мощности) невозмож­но внедрить в СВ. На рис. 3.26 показано соотношение между интенсивностями /0, / и соот­ветствующими им интенсивностями на входе (/вх) и выходе (/вых) из СВ, а также интенсив­ностями света, отраженного от левого (/^0 и правого (1^) торцов СВ.

Согласно рис. 3.26 /„ = /вх - /отрі = /вх - /вх-А, = /.„(1 - кі); /о =

/«ХХР2 = /- / *2 = /(1 - Л);

/

/ = -

1-А,

Где Аг - коэффициенты отражения света от границы раздела соответственно «воздух-СВ» и «СВ-воздух».

Разделив почленно (3.69) на (3.70) получим

	(3.71) (3.72)

-(1-А,)(1-А:2)

Коэффициенты отражения А, и кг зависят от углов падения и преломления светового пучка, вводимого в СВ через границу «воздух-СВ» и выводимого из СВ через границу «СВ-воздух». Значения коэффициентов к и к2 определяются формулами Френеля.

При нормальном падении светового пучка на торец СВ

А| = к2 = к =

Упс+пн

Где пс, пи — АПП соответственно стекла и воздуха.

В большинстве случаев световые пучки вводятся в СВ под углами у (см. рис. 3.10), ко­торые квантуются согласно формуле (3.20). Наклонному падению светового пучка на грани­цу раздела соответствуют коэффициенты отражения кп.: и кГм, зависящие от типа поляриза­ции волны:

Аналогично определяются коэффициенты отражения волны к2 стекловолокна.