В 1947 г. Гусом и Хенхеном было установлено, что ПВО волны от границы раздела двух диэлектриков происходит не в точках А, В, С, как показано на рис. 3.5, а в некоторой облас­ти пространства, расположенного в слое с АПП = щ, (рис. 3.6). Глубина проникновения вол­ны (в слой с АПП = «о) к » X, где X — длина волны в указанном слое. На рис. 3.7 представлен один из вариантов взаимного расположения векторов Е, Н, V в электромагнитной волне в процессе отражения света.

Вектор напряженности магнитной компоненты поля Н принадлежит плоскости рисун­ка, ортогонален вектору фазовой скорости волны V и вектору Е. Вектор Е линейно поля­ризован в плоскости, ортогональной плоскости рисунка.

Волна, соответствующая рис. 3.7, а, носит название Г£-моды оптического излучения. Смысл 7М-моды поясняет рис. 3.7, б. В данном случае вектор Н направлен от плоскости рисунка ортогонально плоскости рисунка. В обоих случаях ТЕ - и ТМ-мод взаимное распо­ложение векторов Е, Н, V подчиняется правилу правого винта.

Если длина траектории волны в верхнем слое ПОВ равна 5 (см. рис. 3.6), фаза волны в окрестности точки А получает приращение пространственной компоненты на величину

(3.4)

Если вектор Е волны, распространяющейся в волноводном слое, поляризован ортого­нально плоскости рис. 3.7, а (ТЕ-мода), величину 8^ можно представить в виде

(я(25іп2фт-и02)1/2

Если вектор Е поляризован в плоскости рис. 3.7, б (7М-мода), величина

% V (пс Б|п2 Ф„

Пп

*о у »Ь«иф.

Где (р„ — квантовое значение угла ф2 > ф„р, показанного на рис. 3.3, а.