При тех же предположениях, что были приняты при выводе крите­риальных зависимостей для характеристик дугового разряда, безраз­мерная скорость вращения должна быть функцией трех определяющих критериев, а именно:

Имеет смысл, однако, рассмотреть вопрос о допустимости одно­членной степенной аппроксимации, имея в виду следующее. В плазмо­тронах диапазон изменения безразмерного определяющего параметра

относительно узок, поскольку его малые значения соответствуют низким термическим КПД, тогда как верхнее значение параметра

ограничивается двумя факторами: предельным значением, при котором еще обеспечивается режим устойчивого горения разряда, и минималь­ной магнитной индукцией, обеспечивающей потребную скорость пере­мещения разряда по электродам. В результате рабочий диапазон из-

—4 -6

менения параметра составляет 10 ...10 .

Ответ на вопрос о возможности одночленной аппроксимации при таком диапазоне изменения параметра может быть получен из ана­лиза экспериментальных данных.

In *л/Ъ

19мШ7П

0

На рис. 8.28 представлены результаты экспериментов, приведенные в табл. 8.2, в виде зависимости

что соответствует размерной форме зависимости (8.23).

Оказывается, что такая зависимость может с достаточной степенью точности описать результаты экспериментов лишь в узком диапазоне изменения критерия П^, поскольку получаемые из выражения (8.27)

зависимости скорости вращения от различных параметров расходятся с истинными (особенно зависимости от плотности и магнитной ин­дукции).

Анализ экспериментальных данных приводит к выводу, что это расхождение связано с неучетом влияния числа Рейнольдса на без­размерную скорость вращения. Этот вывод подтверждает рис. 8.29, где данные табл. 8.2 представлены в форме

V /V д О

А08/ і/ X Ф (PQVQl/H0)

Видно, что формула (8.28) позволяет правильно описать влияние отдельных параметров (силы тока, магнитной индукции, давления, условной скорости обдува разряда рабочим телом) на скорость вра­щения и значительно уменьшить отклонение экспериментальных данных от результата, полученного по аппроксимирующей формуле, которая в этом случае в безразмерном виде приводится к следующей: