Важное значение имеет оценка влияния ограниченности раз­меров изделия на распределение максимальной температуры. Рассмотрение этого вопроса, выполненное так же, как и в §3.5, но с учетом отраженных источников теплоты, позволило выявить особенности распределения максимальной температуры в изделиях ограниченных размеров.

При сварке листов одинаковог ширины В, + Б, (рис.3.їй, а) отраженные от кромок тепловые потоки не оказывают влияния на распределение максимальной температуры в области, прилегаю­щей к оси перемещения источника теплоты, охватывающей полу - расстояние от оси до кромок, Вне этой области максимальная температура практически постсяшіа, так как она достигается к моменту выравнивания температуры по ширине пластины. Таким образом, в зоне от - Б^/2 до Б,/а уравнение

температуры имеет вид

т (.лЛЩЛпїі льчг

'wwl ГчДаЛ1 ) j

где _ функцп. я влияния теплоотдачи на максимальную

температуру (определяется по графику ргс. З.о}. Вне этой зоны
максимальная температура может быть опре делена по выражение'

'm(V) ергь, k ) 1

где множитель в виде дроби характеризует выравненную по се­чению температуру без учета теплоотдачи, a учуи­вает ее снижение вследствие теплоотдачи к моменту вырав:к

При сварке листов разной ширины Ь(+Бг (рис.3.7з, б; кар­тина принципиально не меняется. Рона, в пределах которой максимальную температуру не оказывают влияния. садовые потоки, охваты.-и от пас стояние от - Б, /2 до Вг/с. . Мак-

п мильная температура в гы ой зоне определяется по уравнению 7), а вне этой зоны с.:,. и и сипов а от нее - по выражению

.23), в которой: функция влияния теїиіоотдачи должна ^ быть рппята оавной соответствс;нно и ріДа^) * •

Исключение составляет случай приварки узкой полоси к широко­му листу (рис. З.12,в) , когда В4<Бг/2. Распределение макси­мальной температуры в узкой полосе при этом не отличается от рассмотренного вше случая. Но на распределение максимальной температуры в широком листе оказывает сначала влияние тепло­вой поток, отраженный от внешней кромки узкой полосы, а лишь затем - тепловой поток, отраженный от внешней кромки широко­го листа. Поэтому в широком листе можно выделить три участка:

1. Участок от о до В4 , где на максимальную темпера­туру не оказывают влияния ограничивающие кромки и она может быть определена по уравнению (3.27).

2. Участок от Б, до(Б4+Бг)/2. , в пределах которого на

максимальную температуру оказывает влияние тепловой поток, отраженный от внешней кромки узкой полосы..Максимальная тем­пература на этом участке должна быть определена от суммарно­го действия основного и фиктивного источников теплоты с ко­ординат ши ( О,-г. Б,) • Суммарное их действие в этой достаточ­но удаленной от источников области эквивалентно действию ис­точника. двойной мощности, перемещающегося по внешней кромке узкой полосы, т. е. между ними. Поэтому уравнение максималь­ной темпенатуры на этом участке можно записать в виде [1]